15.04.03
гармонические
поля
Пусть есть две точки А и В.
Пусть – поле.
Поле называется потенциальным, если выполняется одно из условий:
1)
2) . Если это выполнено, то U называется потенциалом поля.
, где – гравитационное поле является потенциальным: .
Поле называется центральным, если Отсюда следует, что потенциально:
При этом, . Следовательно, и выполняется первое из условий потенциальности поля. Поэтому любое поле вида – потенциальное, значит, можно найти его потенциал.
Рассмотрим функцию . Докажем, что:
. Аналогично получим, что и . Следовательно, всякое центральное поле – потенциально.
Поле – соленоидальное, если его дивергенция равна нулю:
.
По формуле Гаусса–Остроградского:
Поток соленоидального поля через любую поверхность равен нулю. Соленоидальные поля характерны для движения потоков жидкостей и газов.
Поток через боковую поверхность Sбок всегда равен нулю, так как направлен по касательной к этой поверхности.
Поток через S1 равен потоку через S2 с обратным знаком – «сколько вошло, столько вышло».
Утверждение: Если поле – соленоидальное, то оно является ротором поля , то есть если , то , где – векторный потенциал. Поэтому . Докажем это:
.
,
Докажем также,
что:
. Доказано.
Рассчитаем площадь поверхности сферы:
Пусть дана сфера радиуса ε с центром в точке .
Пол теореме о среднем:
Перейдем к пределу:
.
Это выражение можно рассматривать, как определение дивергенции. Из него видно, что дивергенция не зависит от системы координат, в которых решается задача.
Дивергенция – это интенсивность потока поля. Аналогично, ротор – завихренность поля . В некоторых учебниках ротор называется вихрь.
Ротор является инвариантом относительно системы координат.
Гармоническим называется поле, для которого и ротор и дивергенция равны нулю.
и
.
Это выражение – уравнение Лапласа. Его решением является гармоническая
функция, поэтому поле, обладающее такими свойствами, называется гармоническим.
ПРИМЕР:
В качестве примера рассмотрим гравитационное поле, которое является единственным центральным полем, одновременно имеющим свойства гармонического.
Докажем, что всякое центральное гармоническое поле – гравитационное и наоборот.
1. . Это условие проверено выше.
2. . Используем это условие:
. Пусть , тогда.
Отсюда получаем:
. Интегрируя обе части по t, получим:
,
. Отсюда, возвращаясь к , получим, что . Следовательно, так как , окончательно получаем, что , а это по определению – гравитационное поле.