Электронный газ.
Измерения теплоемкости металлов
при низких температурах дали величины, большие, чем расчет по модели Дебая.
Если попробовать добавить теплоемкость электронного газа (для идеального
одноатомного газа Сv равна 3/2 k), то расчет давал завышенные
значения. Объяснить может теория Ферми. Электронный
газ - вырожденный газ по Ферми. При этом орбитали с высокой энергией не
заполняются. Основные допущения: газ подчиняется распределению
Ферми-Дирака, по принципу Паули каждое состояние занято одним электроном:
число электронов в нижней энергетической зоне меньше половины числа уровней
(обиталей), (для каждого уровня с
главным квантовым числом n может быть
две орбитали с разной ориентацией
спина), изотропная модель, т.е. энергия частицы считается равной p2/
2m, где m - масса электрона, она в металле равна истинной массе электрона
вблизи нуля. Электроны постепенно заполняют уровни до предела (максимальная
энергия электронов при Т = 0), задаваемого числом электронов: предельная энергия e
Ферми - химический потенциал (m) электрона. Ее можно посчитать. В основном состоянии орбиталь с
энергией меньше
eФ будет заполнена. В сущности идеальный вырожденный газ.
Расчет eФ проводим
решая уравнение Шредингера с учетом H = p2/ 2m. Для поступательного
движения энергия: e = (1/ 2m)(px2 + py2
+pz2 ).
Общее
число электронов N и квантовое число nФ
последней занятой орбитали
до
eФ равны
соответственно (
здесь g = 2S + 1 = 2, т.к. S = 1/2)
Число
N находим из того, что число орбиталей равно 1/8 V шара с радиусом n (изменение
знака волновой функции не дает новую орбиталь, поэтому берем только область n
> 0) и умножением на 2, т.к. возможны две ориентации спина.
Число
орбиталей с квантовыми числами от n до n + Dn
Полная
Uo будет равна (переходя к
интегралу)
При этом допускаем непрерывную функцию распределения
энергии. Давление электронного газа Ферми при Т = 0 находим из pV = 2Uo /
3 (модель идеального газа, не строго).
По
Ландау pV = 2 E / 3 строго при любых температурах. Р эл.газа до 10 4
- 105 атм.
Используем теперь распределение
Ферми - Дирака для расчета термодинамических свойств. Введем плотность
орбиталей (число орбиталей на единицу энергии). Число орбиталей с энергией в
определенном интервале (в правом члене использовано уже выведенное
соотношение)
g - Число независимых спиновых ориентаций. В этом
преобразовании использовали значение энергии
Полное
число электронов
На
графике пунктиром приведена функция Ферми f при eФ / k = 50000K. При этом часть уровней ниже энергии
Ферми не занята, а выше - заселена. Понятно, что при температурах химических
превращений газ вырожден.
Вероятность электрона быть в
состоянии с энергией
e . При Т = 0 предел f =
1 при
e < eФ
и f = 0 при e
> eФ.
Вероятность
того, что состояние не занято fвак = 1- f . Если общее число
электронов Nt, то число занятых центров N1 = Ntf
и свободных Nо = Nt(1-f) и , gi - вырожденность уровня. Полная энергия системы в
основном состоянии (все нижние уровни заняты)
Можно принять Возрастание
энергии системы из N электронов при нагревании от 0 до t (t = kT) для распределения Ферми DU = U (t) - U (0) = введем eФ и
. 1-й интеграл дает энергию перевода электрона с
орбитали с e Ферми на
более высокую орбиталь, f(e)D(e) - число таких электронов. 2-й интеграл дает энергию для перевода электрона с нижней орбитали на орбиталь с
энергией Ферми. [1- f
(e)] во втором
интеграле дает вероятность удаления электрона с орбитали, имеющей энергию e <
eФ.
В
металлах kT/ eФ <
0,01, df/ dT мала и можно взять D(e) при eФ и
Т.к. eF >>
kT заменяем нижний предел: - ¥. (экспонента мала). Получаем табличный интеграл,
равный
p2/3, и
теплоемкость
Теплоемкость
электронного газа Cvo одновалентных металлов при 0 К составляет 1 -
2 мДж/ (моль.K2 и хорошо совпадает с опытом: Cu 0,50 (расч), 0,695 (оп),
Cs 2,36 - 3,20: мДж/ моль.К2. Для
других может быть и больше: максимально для Sc - 10,7 мДж/ моль.К2.
Строго надо еще учитывать взаимодействия электрон-электрон и электрон-решетка.
Но это трудно. Поэтому различия опыта и расчета.
Опытные данные определения
теплоемкости с учетом колебательной составляющей хорошо описываются прямой:
Cv / T = Cvo + AT2. Так для калия
Cv
/ T = 2,08 (1,69 расчет) + 2,57T2. Т.е. при T = 1 K вклады
сопоставимы.
Характеристическая
Т Ферми с коэффициентом 104 :
Be
13.9 Li 4.3 Na 2.9
Cu 8.12 Cs 1,8 K 2.2
Ca 3.8 Al 13.69 Zn 12.76
Энергия
Ферми:
Cu 7,0 эВ, Cs 1,5
эВ.
Скорости
движения электронов * 108 см/ с:
Cu 1,56, Cs
0,73.
Концентрация
электронов (N/ V) *1022 / см3: Cu
8,50, Cs 0,86.
Для
перевода температуры Ферми в см-1: Q надо делить
на 1,438. Т.е. частоты будут велики.
Можно считать, что электронный газ вырожден то Т плавления.
Вернемся к расчету давления
электронного газа.
Теперь
вспомним формулу для N и подставим D(e):
Полное
число частиц электронного газа
Подставля
N (), получаем
При
Т » 0 получим верхнюю
формулу (Po), а в общем виде, разлагая экспоненту в ряд (m << kT), уравнение состояния электронного газа при малых р и
высоких Т:
Поправочный
член при высоких температурах мал - выполняется классическая статистика
идеального газа. В газе Ферми (вырождение газа) при низких температурах
появится дополнительное давление: отталкивание частиц (квантово-механические
обменные эффекты). Для газа Бозе-Эйнштейна уравнение имеет аналогичный вид, но
перед вторым членом знак минус. Т.е. в газе ФД давление больше, а в газе БЭ
меньше, чем для классической модели. Сравнить с зависимостью функции
распределения от температуры.