Электронный газ.

                Измерения теплоемкости металлов при низких температурах дали величи­ны, большие, чем расчет по модели Дебая. Если попробовать добавить теплоем­кость электронного газа (для идеального одноатомного газа Сv равна 3/2 k), то расчет давал завышенные значения. Объяснить может те­ория Ферми.       Электронный газ - вырожденный газ по Ферми. При этом орбита­ли с вы­со­кой энергией не заполняются. Основные допущения: газ подчиняется рас­преде­ле­­нию Ферми-Дирака, по принципу Паули каждое состояние занято од­ним элект­ро­ном: число электронов в нижней энергетической зоне меньше поло­ви­ны числа уров­ней (обиталей),  (для каждого уровня с главным квантовым числом n может быть две орбитали  с разной ориентацией спина), изотропная модель, т.е. энергия час­тицы считается равной p2/ 2m, где m - масса электрона, она в металле равна ис­­­­тинной массе электрона вблизи нуля. Электроны постепенно за­пол­­ня­ют уровни до предела (максимальная энергия электронов при Т = 0), задаваемого числом элек­­тронов: предельная энер­гия e Ферми - химический потенциал (m) элек­т­ро­на. Ее можно посчитать. В основ­ном состоянии орбиталь с энергией меньше eФ  будет заполнена. В сущности идеальный вырожденный газ.

                Расчет eФ про­водим решая уравнение Шредингера с учетом H = p2/ 2m. Для пос­ту­пательного движения энергия: e = (1/ 2m)(px2 + py2 +pz2 ).

Общее число электронов N  и квантовое число nФ последней занятой орбитали

до eФ равны соответственно ( здесь g = 2S + 1 = 2, т.к. S = 1/2)

Число N находим из того, что число орбиталей равно 1/8 V ша­ра с радиу­сом n (из­­менение знака волновой функции не дает новую орбиталь, поэтому берем только область n > 0) и умножением на 2, т.к. возможны две ориентации спина.

Число орбиталей с квантовыми числами от n до n + Dn 

Полная Uo  будет равна (переходя к интегралу)

 При этом допускаем не­пре­рывную функцию распределения энергии. Давление элек­тронного газа Фер­ми при Т = 0 находим из pV = 2Uo / 3 (модель идеального газа, не строго).

По Ландау pV = 2 E / 3 строго при любых температурах. Р эл.газа до 10 4 - 105 атм.

                Используем теперь распределение Ферми - Дирака для расчета термо­ди­на­ми­чес­ких свойств. Введем плотность орбиталей (числ­о ор­биталей на единицу энер­гии). Число орбиталей с энергией в опреде­ленном ин­тервале (в правом члене использовано уже выведенное соотношение)

 g - Число независимых спино­вых ориентаций. В этом преобразовании использо­вали значение энергии

Полное число электронов

На графике пунктиром приведена функция Ферми f при eФ / k = 50000K. При этом часть уровней ниже энергии Ферми не занята, а выше - заселена. Понятно, что при температурах химических превращений газ вырожден.

                Вероятность электрона быть в состоянии с энергией e . При Т = 0 предел f = 1 при e < eФ  и f = 0 при e > eФ.

Вероятность того, что состояние не занято fвак = 1- f . Если общее число электронов Nt, то число занятых центров N1 = Ntf и свобод­ных Nо = Nt(1-f) и , gi - вырожденность уровня. Полная энергия системы в основном состоянии (все нижние уровни заняты)

 Можно принять  Возрастание энергии системы из N электронов при нагревании от 0 до t (t = kT) для распределения Ферми  DU = U (t) - U (0) =    введем eФ  и .  1-й интеграл дает энер­гию пе­ре­вода электрона с орбитали с e Ферми на более высокую орби­таль, f(e)D(e) - чис­ло таких электронов. 2-й интеграл дает энергию для пере­вода электрона с нижней орбитали на орбиталь с энергией Ферми. [1- f (e)] во вто­ром интеграле дает вероятность удаления электрона с ор­би­­та­ли, имеющей энергию e < eФ.

В металлах kT/ eФ < 0,01, df/ dT мала и можно взять D(e) при eФ и

Т.к. eF >> kT заменяем  нижний предел: - ¥. (экспонента мала). Получаем табличный интеграл, равный p2/3, и теплоемкость

 

Теплоемкость электронного газа Cvo одновалентных металлов при 0 К состав­ляет 1 - 2 мДж/ (моль.K2 и хорошо сов­па­да­ет с опытом: Cu  0,50 (расч), 0,695 (оп),

Cs  2,36 - 3,20: мДж/ моль.К2. Для других может быть и больше: максимально для Sc - 10,7 мДж/ моль.К2. Строго надо еще учитывать взаимодействия электрон-электрон и электрон-решетка. Но это трудно. Поэтому различия опыта и расчета.

                Опытные данные определения теплоемкости с учетом колебательной сос­тав­ляю­щей хорошо описываются пря­мой: Cv / T = Cvo + AT2. Так для калия

Cv / T = 2,08 (1,69 расчет) + 2,57T2. Т.е. при T = 1 K вклады сопоста­ви­мы.

Характеристическая Т Ферми с коэффициентом 104 :

Be 13.9   Li 4.3   Na 2.9  Cu 8.12  Cs 1,8  K 2.2  Ca 3.8  Al 13.69  Zn 12.76

Энергия Ферми:                                                  Cu  7,0 эВ,  Cs  1,5 эВ.

Скорости движения электронов * 108 см/ с:    Cu  1,56,     Cs  0,73.

Концентрация электронов (N/ V) *1022 / см3:  Cu  8,50,    Cs  0,86.

Для перевода температуры Ферми в см-1: Q надо делить на  1,438. Т.е. частоты будут велики. Можно считать, что электронный газ вырожден то Т плавления.

                Вернемся к расчету давления электронного газа.

Теперь вспомним формулу для N и подставим D(e):

Полное число частиц электронного газа

Подставля N (), получаем

При Т » 0 получим верхнюю формулу (Po), а в общем виде, раз­лагая экспоненту в ряд (m << kT), уравнение состояния электронного газа при малых р и высоких Т:

Поправочный член при высоких температурах мал - выполняется классическая ста­ти­сти­ка идеального газа. В газе Ферми (вырождение газа) при низких темпе­ратурах появится дополнительное давление: отталкивание частиц (квантово-ме­ха­нические обменные эффекты). Для газа Бозе-Эйнштейна уравнение имеет ана­логичный вид, но перед вторым членом знак минус. Т.е. в газе ФД давление боль­ше, а в газе БЭ меньше, чем для классической модели. Сравнить с зависимостью функции распределения от температуры.